附 录 A 4]\t6,Cz8
(资料性附录) T21 SuM
场强的估算 @c8s< 9I]
A.1 远区场场强估算 >v+ia %o
为了估算辐射体对环境的影响，对于典型的中波、短波、超短波发射台站的发射天线在环境中辐射场强按（A.1）式至（A.6）计算。对正方形、圆口面微波天线在环境中辐射场功率密度按（A.7）式计算： yk5T"# '+
A.1.1 中波（垂直极化波） 1qs~[7{C1
理论公式： vd5"phn
3
………………………………… (A.1) ~YuRi#CTD:
近似公式： D4 "](RXH
…………………………………(A.2) x+O}R D*G
其中 …………………………………(A.3) J-W, ^%
…………………………………(A.4) Yg;g!~
式中： u&=SZX&G k
r——被测位置与发射天线中心的距离； V.IgEE]
P——发射机标称功率； o(W|BD!
η——天线效率； lA4Bq
G——相对于基本振子（点源天线G=1）的天线增益； {PM)D [$i
F(h) ——发射天线高度因子，F（h）＝1～1.43； (u]ajT
——发射天线垂直（Δ仰角）、水平面（方位角 ）方向性函数； p6V`b'*>
A——地面衰减因子； - (n[^48K
X——数量距离； tUmI#.v
λ——波长； Xu1l6jr_
ε——大地的介电常数； b; SFnZa8
σ——大地的导电率。 i3.8m =>
(A.2)近似公式是：η≈1、F(h)≈1.2、 ＝1得出的，即舒来依金－范德波尔公式。 j$*]'s&_hZ
A.1.2 短波（水平极化波） Z6&s 6M F
短波（水平极化波）场强计算公式同（A.2）、（A.3），但水平极化波的X按（A.5）计算。 %r5&CUE5?
公式中的符号意义同前。 0EM`,?i .Q
…………………………………(A.5) !MB %
A.1.3 超短波（电视、调频） jlER_I]
…………………………………(A.6) G'(
%8\
式中： Y#PbC
P——发射机标称功率； ~?vm97l
G——相对于半波偶极子（G0.5λ=1.64）天线增益 ； 0D>~uNcT}
r——测量位置与天线中心的距离； +a sJV1a
F(θ) ——天线垂直面方向性函数（视天线形式和层数而异）。 RlX;c!K
A.1.4 微波 $*%Ml+H-
在距天线距离大于2D2/λ(其中D为辐射体天线的最大孔径尺寸，λ为相应频率的波长) lN+N
hPF
的远场区，天线向外辐射的功率密度值S由下式计算： f? F
i{
m
………………………………………(A.7) `h S<F"
j
式中： Ts;W,pgP
P——天线的发射功率； 6mEW*qp2F
G——天线增益； ~`hI|i<]
F(f,q)——天线的方向性函数，f、q是极坐标的仰角和水平角度； Ii*v(`2b
r——测量点距天线的距离。 (k
M\R|
式(A.7)是自由空间传输公式，如果考虑到反射系数，则(A.7)式还需乘上一个系数g，在100%反射情况下，(例如在一个全平面的良导体上反射)电场强度E的值可以加倍，而功率密度可以加4倍，因此g的取值可以是1～4，一般为2.56。 9Pd~
所以有： pP ?J(0Q~
………………………………………(A.8) (eJr-xZ/
如果给定离开天线的距离、发射功率和天线的增益函数，则可以计算出远区场任何一点无阻挡地区的功率密度。 ]Vl5v5_
A.2 近场区场强估算 [Z URs3q
对于近场区场强，很难用理论公式计算，最直接的方法是测量，以下仅是对近场区场强的估算。 |gxU;"2`5~
a) 蜂窝基站线性天线近场区场强估算 wXZ . D}d
对于蜂窝基站的线性天线，其近场区功率密度可以用一个圆柱体模型来描述，在此模型中，能量假设都均匀分布于一个和天线等高的圆柱体表面，则功率密度为： -5v c0"?E
………………………………………(A.9) FEaf&'G]
式中: 2t [c^J
P ——天线的输入功率； .1I];Cy0D
r ——场点距天线的距离。 PBn(k>=+
b) 口面天线近场区场强估算 H
gNUr5p
Smax=4PT/A ………………………………………(A.10) ,l;
&Tb=k
式中： gSR&CnqZ<
Smax——近场区场强最大值; s ^V8FH
4PT——馈入天线的净功率; .2x ypL8(
A——天线的实际几何面积。
|J(]
上式中给出的预测值具有<±3dB的精度。 0A?w,A`"
A.3 扫描天线功率密度的修正 *$# r %
对于处于运动中的扫描天线，功率密度可由下式估算： 1LPfn(
……………………………………(A.11) 6-KC[J^Xo
式中： [b#jw,7
Sm——运动中天线的功率密度； gP( -Op
——天线旋转衰减因子； _"0n.JQg
S——固定天线的功率密度。 E=QL4*?
远场区天线旋转衰减因子为： 7vj[ AOq3l
＝[3dB(半功率)波束宽度]/扫描角度 ………………………(A.12) 3:Z(tM&-O
近场区天线旋转衰减因子为： uhc
0,V;S
＝L/dφ …………………………………(A.13) !%s7I ^f*
式中： uqQMS&;+,|
L ——扫描平面内天线尺寸； )D[xY0Y~
dφ ——给定距离上天线扫描扇区的圆周，如图A.1。 VsZ_So;
L {eZ j[* P
d v Q_ B2#U:
天线 (B$FX<K3
扫描角度φ vq5I 2
dφ (QRl
-| +
w`7l ;7[
X^.r@tT
图A.1 近区场的旋转衰减因子 sQ
)4kF&,
A.4 复合场强 h{JVq72R
复合场强为两个或两个以上频率的电磁波复合在一起的场强，其值为各单个频率场强平方和的根值，可以用下式表示： ffB]4
^Q OvK>W<
…………………………………(A.14) nb|MHt PX
式中： hqd
s T
——复合场强； )xK!i.
、 …… ——单个频率的场强值。 xeH# )QJt
A.5 计量单位的换算 j
?mJ1J5
电场强度与功率密度在远区场中的换算公式为： ;C {_T:LS
…………………………………(A.15) p{,
fW
k
式中： ]e3nnS1*.
S——功率密度； 7, 4x7!
——电场强度。 .o8Gi*PEY
磁场强度与功率密度在远区场中的换算公式为： <|_Ey)1
6
…………………………………(A.16) P OG5 x
式中： oaK ~:'
S——功率密度； l^"G \ZVI
H——磁场强度。 ,- "]IR!,w
A.6 三方向测量取和公式 *o#`l H
…………………………………(A.17) aF=VJ+5
式中： {h=Ai[|l4Q
——场强值； :R n9rdX
——X方向的场强值； ?`XKaD!
f
——Y方向的场强值； :
L>d]Hn
——Z方向的场强值； f1{ckHAY55
@e7+d@ O<
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