附 录 A M d Eds|D
(资料性附录) vG)B}`M
场强的估算 4!3<[J;N;
A.1 远区场场强估算 HdY#cVxy
为了估算辐射体对环境的影响，对于典型的中波、短波、超短波发射台站的发射天线在环境中辐射场强按（A.1）式至（A.6）计算。对正方形、圆口面微波天线在环境中辐射场功率密度按（A.7）式计算： ?|`n&HrP
A.1.1 中波（垂直极化波） 2A*,9S|Y
理论公式： Cnc=GTR i
………………………………… (A.1) V%t_,AT
近似公式： VgY6M_V
…………………………………(A.2) .W9
*-
其中 …………………………………(A.3) S,'ekWVD
…………………………………(A.4) _ Fk^lDI-
式中： !6#.%"{-
r——被测位置与发射天线中心的距离； V sL*&Fk
P——发射机标称功率； ^4[QX
-_2
η——天线效率； sUk n.g!
G——相对于基本振子（点源天线G=1）的天线增益； :2b*E`+
F(h) ——发射天线高度因子，F（h）＝1～1.43； od !s5f!
——发射天线垂直（Δ仰角）、水平面（方位角 ）方向性函数； hO$29_^"
A——地面衰减因子； gxVJH'[V5
X——数量距离； b$*G&d5
λ——波长； xi.QHKBZaH
ε——大地的介电常数； !l9 #a{#6l
σ——大地的导电率。
ILHn~d IC
(A.2)近似公式是：η≈1、F(h)≈1.2、 ＝1得出的，即舒来依金－范德波尔公式。 %2?"x*A
A.1.2 短波（水平极化波） 1bCS4fs^>
短波（水平极化波）场强计算公式同（A.2）、（A.3），但水平极化波的X按（A.5）计算。 h}+Gz={Q^
公式中的符号意义同前。 eW_EWV H
…………………………………(A.5) I(
9+F
A.1.3 超短波（电视、调频） | fn%!d `2
…………………………………(A.6) ,nw5 M.D_
式中：
Bf,}mCq
P——发射机标称功率； ;|CG9|p
G——相对于半波偶极子（G0.5λ=1.64）天线增益 ； *MN("<A_
r——测量位置与天线中心的距离； p"n3JV.~k+
F(θ) ——天线垂直面方向性函数（视天线形式和层数而异）。 Z1DF )
A.1.4 微波 ;:Y/ "5h
在距天线距离大于2D2/λ(其中D为辐射体天线的最大孔径尺寸，λ为相应频率的波长) :-b-)*TC;
的远场区，天线向外辐射的功率密度值S由下式计算： 6c [ L*1
………………………………………(A.7) `6G:<wX
式中： /^ [K
P——天线的发射功率； `Jl_'P}
G——天线增益； 9OM&&Ue<E
F(f,q)——天线的方向性函数，f、q是极坐标的仰角和水平角度； 2!Pwg0 %2
r——测量点距天线的距离。 bY=Yb
式(A.7)是自由空间传输公式，如果考虑到反射系数，则(A.7)式还需乘上一个系数g，在100%反射情况下，(例如在一个全平面的良导体上反射)电场强度E的值可以加倍，而功率密度可以加4倍，因此g的取值可以是1～4，一般为2.56。 A@I3:V
所以有： i &,1
………………………………………(A.8) f. U.(
如果给定离开天线的距离、发射功率和天线的增益函数，则可以计算出远区场任何一点无阻挡地区的功率密度。 (7}Zh|@W
A.2 近场区场强估算 fH;lh-
对于近场区场强，很难用理论公式计算，最直接的方法是测量，以下仅是对近场区场强的估算。 [AAIBb +U
a) 蜂窝基站线性天线近场区场强估算 KKJ a?e`C
对于蜂窝基站的线性天线，其近场区功率密度可以用一个圆柱体模型来描述，在此模型中，能量假设都均匀分布于一个和天线等高的圆柱体表面，则功率密度为： AKKVd%
P(
………………………………………(A.9) $
4A!Y
式中: |>=\
VX17
P ——天线的输入功率； !o/;"'&E
r ——场点距天线的距离。 Sy3
4doAZ
b) 口面天线近场区场强估算 F}_Zh9/$(
Smax=4PT/A ………………………………………(A.10) Fk&A2C}$b
式中： fZJ O}
Smax——近场区场强最大值; D$bJ s O
4PT——馈入天线的净功率; ju;Myi}a
A——天线的实际几何面积。 M% FKg/
上式中给出的预测值具有<±3dB的精度。 F5f1j]c
A.3 扫描天线功率密度的修正 [fXC ;c1
对于处于运动中的扫描天线，功率密度可由下式估算： &pLC N[a
……………………………………(A.11) |:d:uj/
式中： 3 p9LVa
Sm——运动中天线的功率密度； fsVr<m
——天线旋转衰减因子； ?VT
]bxb
S——固定天线的功率密度。 55|.MXzq
远场区天线旋转衰减因子为： X+k `UM~
＝[3dB(半功率)波束宽度]/扫描角度 ………………………(A.12) +\`t@Ht#
近场区天线旋转衰减因子为： g4>1> .s
＝L/dφ …………………………………(A.13) N&+DhK w
式中： e.^Y4(
L ——扫描平面内天线尺寸； >iB-gj}>X
dφ ——给定距离上天线扫描扇区的圆周，如图A.1。 (L6*#!Dt
L
I`}<1~ue
d ) _O 6_
天线 2w G4"
扫描角度φ auT$-Ki8
dφ Lg4I6 G
.Qeml4(`3
p~T Hl iwd
图A.1 近区场的旋转衰减因子 ec` $2 u
A.4 复合场强 ka j6C_k|
复合场强为两个或两个以上频率的电磁波复合在一起的场强，其值为各单个频率场强平方和的根值，可以用下式表示： 13 T0"}
U1^R+ *yp
…………………………………(A.14) ,o)U9 <
式中： |+MV%QG;
——复合场强； z
~Br KdS
、 …… ——单个频率的场强值。 : Gz# 4k
A.5 计量单位的换算 y 3O Nn~k
电场强度与功率密度在远区场中的换算公式为： ~:%rg
H
…………………………………(A.15) grh
wPnKl
式中： \o j#*aL^
S——功率密度； ?=uw0~O[
——电场强度。 x@]pUA1
磁场强度与功率密度在远区场中的换算公式为： XHlx89v7
…………………………………(A.16) KD~F5aS`[
式中： hFjXgpz5
S——功率密度； .baS
mfc
H——磁场强度。 .#b!
#
A.6 三方向测量取和公式 }hFj l4`xa
…………………………………(A.17) 2 Ax HhD.
式中： $ W8
——场强值； *S.2p*Vd
——X方向的场强值； [D H@>:"dd
——Y方向的场强值； |^ml|cb
——Z方向的场强值； (r^IW{IndX
9zkR)C
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