附 录 A is@?VklnB
(资料性附录) <ZR9GlIr
场强的估算 Y\'}a+:@Ph
A.1 远区场场强估算 8*a&Jl
为了估算辐射体对环境的影响，对于典型的中波、短波、超短波发射台站的发射天线在环境中辐射场强按（A.1）式至（A.6）计算。对正方形、圆口面微波天线在环境中辐射场功率密度按（A.7）式计算： 13/]DF,S"^
A.1.1 中波（垂直极化波） Nmh*EAJSy
理论公式： IV) j1
………………………………… (A.1) lU8Hd|@-
近似公式： 2^yU ~`#
…………………………………(A.2) Pj% |\kbNs
其中 …………………………………(A.3) Dv`c<+q(#
…………………………………(A.4) @"H >niG
式中： U~7c+}:c
r——被测位置与发射天线中心的距离； r" ,GC]
P——发射机标称功率； y:l\$ pGC%
η——天线效率； @Do= k
G——相对于基本振子（点源天线G=1）的天线增益； P7/X| M z
F(h) ——发射天线高度因子，F（h）＝1～1.43； xKp4*[}m
——发射天线垂直（Δ仰角）、水平面（方位角 ）方向性函数； JqiP>4Uwm^
A——地面衰减因子； N ZSSg2TX#
X——数量距离； *CHX
λ——波长； *~i
])4
ε——大地的介电常数；
6) Lk-D
σ——大地的导电率。 W5MTD]J
(A.2)近似公式是：η≈1、F(h)≈1.2、 ＝1得出的，即舒来依金－范德波尔公式。 N] sAji*
A.1.2 短波（水平极化波） S{m% H{A!
短波（水平极化波）场强计算公式同（A.2）、（A.3），但水平极化波的X按（A.5）计算。 \)|hogI|f
公式中的符号意义同前。 0lR5<^B
…………………………………(A.5) }vM("v|M
A.1.3 超短波（电视、调频） gB'6`'
…………………………………(A.6) ~$?ZK]YOrx
式中： LFtt gY
P——发射机标称功率； ~Jz6O U*z
G——相对于半波偶极子（G0.5λ=1.64）天线增益 ； 'Qe;vZ31K
r——测量位置与天线中心的距离； ^ r,=vO
F(θ) ——天线垂直面方向性函数（视天线形式和层数而异）。 @I!0-OjL
A.1.4 微波 k\GcHI-
在距天线距离大于2D2/λ(其中D为辐射体天线的最大孔径尺寸，λ为相应频率的波长) !Q0w\j h
的远场区，天线向外辐射的功率密度值S由下式计算： Zz T9j~
………………………………………(A.7) 65Yv4pNL
式中： *bA. zm zM
P——天线的发射功率； ;;N9>M?b
G——天线增益； W9GVt$T7
F(f,q)——天线的方向性函数，f、q是极坐标的仰角和水平角度； v^ V itLC
r——测量点距天线的距离。
Z>5 b;8
式(A.7)是自由空间传输公式，如果考虑到反射系数，则(A.7)式还需乘上一个系数g，在100%反射情况下，(例如在一个全平面的良导体上反射)电场强度E的值可以加倍，而功率密度可以加4倍，因此g的取值可以是1～4，一般为2.56。 :X
(=z;B;N
所以有： 81
sG
………………………………………(A.8) 4@#
`t5H
如果给定离开天线的距离、发射功率和天线的增益函数，则可以计算出远区场任何一点无阻挡地区的功率密度。 VS8Rx.?
A.2 近场区场强估算 ckE-",G
对于近场区场强，很难用理论公式计算，最直接的方法是测量，以下仅是对近场区场强的估算。 j\^CV?}sm'
a) 蜂窝基站线性天线近场区场强估算 + @s"zp;F
对于蜂窝基站的线性天线，其近场区功率密度可以用一个圆柱体模型来描述，在此模型中，能量假设都均匀分布于一个和天线等高的圆柱体表面，则功率密度为： I(BQ34 q
………………………………………(A.9) n8ZZ#}Nhg
式中: ^ sLdAC
P ——天线的输入功率； QX'qyojxN
r ——场点距天线的距离。 .jjG(
L
b) 口面天线近场区场强估算 o u{2@"
Smax=4PT/A ………………………………………(A.10) JO6)-U$7UG
式中： z/ @slT
Smax——近场区场强最大值; K/yxE|w<
4PT——馈入天线的净功率; K: # I
A——天线的实际几何面积。 Wf>R&o6tr
上式中给出的预测值具有<±3dB的精度。 S w, +p
A.3 扫描天线功率密度的修正 z/2//m M
对于处于运动中的扫描天线，功率密度可由下式估算： 4yA+ h2
……………………………………(A.11) l L@XM2"
式中： 84zSK)=Y
Sm——运动中天线的功率密度； !Pfr , a
——天线旋转衰减因子； Pw`8Wj
S——固定天线的功率密度。 !@ *7e:l
远场区天线旋转衰减因子为： j@3Q;F0ba
＝[3dB(半功率)波束宽度]/扫描角度 ………………………(A.12) 0)e\`Bv
近场区天线旋转衰减因子为： jZkcBIK2
＝L/dφ …………………………………(A.13) Ww+IWW@
式中： ~t~k2^)|"
L ——扫描平面内天线尺寸； :vQrOn18p
dφ ——给定距离上天线扫描扇区的圆周，如图A.1。 8COGs WK
L W UXx;9 >
d &>W$6>@
天线 ` V)8
QRN(
扫描角度φ BLf>_b Uk
dφ $$;M^WV^?.
@&3EJ1
}t=!(GOb}
图A.1 近区场的旋转衰减因子
M@H;pJ+B
A.4 复合场强 G+"t/?/
复合场强为两个或两个以上频率的电磁波复合在一起的场强，其值为各单个频率场强平方和的根值，可以用下式表示： J~ zUp(>K
;yLu
R
…………………………………(A.14) kY| utoAP
式中： 7yH" l9Z
——复合场强； 0oZ=
yh
、 …… ——单个频率的场强值。 Kp~VS<3
A.5 计量单位的换算 8f)?{AX0
电场强度与功率密度在远区场中的换算公式为： .B]MpmpK
…………………………………(A.15)
JHM9
式中： F^ t DL:
S——功率密度； vrhT<+
q
——电场强度。 0y" $MC v
磁场强度与功率密度在远区场中的换算公式为： ,c$_t+
…………………………………(A.16) 7u S~MW
式中： ~ Ei $nV
S——功率密度； 'EEJU/"u
H——磁场强度。 7$vYo
_
A.6 三方向测量取和公式 u<6<iD3 y
…………………………………(A.17) 8 S: w7Hr
式中： @uqd.Q
——场强值； b9KP( _
——X方向的场强值； 7a =gH2]&
——Y方向的场强值； 3nIU 1e
——Z方向的场强值； 0_95|3kc
@Q
]=\N:
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